Электрическая энергия, расходуемая при просвечивании или при съемке, почти полностью превращается в тепловую энергию на аноде рентгеновской трубки. В полуволновых безвентильных аппаратах рентгеновская трубка работает как выпрямительный вентиль. Если температура анода достигает критического значения, при котором он испускает электроны, то в отрицательном полупериоде анод играет роль катода, возникает пробой рентгеновской трубки. Вследствие пробоя трубки подогретая нить накала катода выходит из строя, что означает выход однофокусной трубки из строя. В двухфокусных трубках другая (холодная) нить катода остается работоспособной, но рентгеновская трубка из-за выхода из строя одного фокуса теряет свою полноценность. Для предотвращения пробоя рентгеновской трубки анодное напряжение выпрямляется с помощью выпрямительных устройств (вентилей). В полуволновых аппаратах применяются одно- и двухвентильные схемы выпрямления. В аппаратах с двухполупериодной схемой выпрямления применяются четыре, а в трехфазных аппаратах - шесть или двенадцать выпрямительных вентилей. 

 В аппаратах с четырех-, шести- или двенадцатикенотронными схемами выпрямления, помимо предупреждения возможности функционирования трубки как вентиля, достигается большая мощность. 

 При включении выпрямительного вентиля в цепь рентгеновской трубки нагрузка трубки с помощью обратного анодного напряжения прекращается. Поэтому допустимая температура зеркала анода увеличивается, то есть нагрузку рентгеновской трубки можно значительно повысить. 

Рис. 8.19. Изменение энергии рентгеновского излучения при различных схемах выпрямления 
а) безвентильная схема; б) четырехкенотронная; в) двенадцатикенотронная

 В полуволновых аппаратах кенотроны применяются редко, так как увеличение размеров и стоимости аппарата при этом не пропорционально достигаемым преимуществам. Применение кенотронов экономически оправдано только в двухполуволновых аппаратах, так как увеличение стоимости аппарата компенсируется преимуществами схемы. Эти преимущества проявляются в получении более выгодных кривых напряжения и тока трубки. На рис. 8.19 показаны эти кривые при разных схемах выпрямления и дано схематическое изображение изменения жесткости рентгеновского излучения. Показано, что двенадцатикенотронная схема является лучшей, а безвентильная худшей. В аппаратах с двухполупериодной схемой выпрямления нагрузка рентгеновской трубки возрастает. С увеличением числа кенотронов в схеме выпрямления эффективные значения напряжения и тока увеличиваются при тех же амплитудных значениях, поэтому к. п. д. рентгеновской трубки повышается. На рис. 8.20 приведены нагрузочные кривые рентгеновских трубок разной мощности для вентильных схем выпрямления. Коэффициент мощности аппаратов с выпрямительной схемой (cos ф = 0,85) больше, чем у безвентильных аппаратов (cos ф = 0,5).

Рис. 8.20. Нагрузочные характеристики рентгеновских трубок разной мощности